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    傅里葉變換光譜儀
    時間:2016-07-25 16:30來源:訊技光電作者: 技術部點擊:打印
    簡介
     
    傅里葉變換光譜儀(FTS)是利用干涉儀與一個平移反射鏡來產生干涉圖樣的光學儀器。干涉圖的傅里葉變換提供了光源的頻譜。由于FTS提高了測量速度、分辨率的提升和簡潔的機械結構性[1],FTS方法通常優于單色儀。在FRED中模擬FTS并不復雜。在本案例中,在FRED中將會使用一個嵌入式腳本來創建和運行FTS模型。將會使用該模型分析三種不同的光譜。
     
    在FRED中建立光譜儀
     
    為了簡化過程,使用一個理想的點光源、理想的透鏡和理想的分束表面(圖1)。詳細的擴展光源、真實的鏡頭、分束器或線柵分束器可以納入其中使之用于更加實際的分析。
     
    圖1 簡單的傅里葉變換光譜儀模型,由一個點光源、理想透鏡和具有可移動反射鏡的邁克爾遜干涉儀組成。來自光源的準直光束被送入到50/50的分束器上。反射光傳播到一個固定的反射鏡(綠色),透射光傳播到一個平移反射鏡(藍色)。來自兩個路徑的光經過分束器后重新組合,收集到的能量在(黑色)探測器處測量。
     
    FRED模型的第一步是創建一個相干的點光源對象。接著,創建一個光譜并分配給光源。光譜可以從文本文件導入、圖片的數字化取樣或者由特定的函數(高斯或黑體)計算得到。使用FRED“lens Module”表面類型構成的“自定義元件”對象,可以創建理想透鏡,透鏡位于距離點光源10mm處。“lens Module”表面具有10mm的焦距和5mm的半孔徑。接下來,使用與準直光束成45度角的平面表面創建理想分束表面。創建了自定義“50/50”分束涂層(圖2)并應用到該表面。
     
     
    圖2 自定義50/50分束涂層規格。如果指定一個單一波長,則涂層將同樣適用于光源的所有波長。
     
    系統中的兩個反射鏡是通過兩個FRED的“Mirror”對象,它們都具有“反射”涂層和“反射所有”光線追跡控件。每個反射鏡位于距離分束器20mm處,一個在+y方向上平移,另一個在+z方向上。最后,在垂直于分束器的組合光束方向上,添加一個吸收表面和對應的分析面,模型就完成了。
     
    運行光譜儀重現光源光譜
     
    在初始結構中,干涉儀兩光束路徑具有相同的路徑長度,即光程差(OPD)為零。為了收集光源的光譜信息,一個反射鏡必須移動一些距離來改變OPD。在反射鏡的移動的每一步中,落到探測器上的功率將會被收集。由此產生的探測器功率和OPD的圖像,稱為干涉圖,并將會經過一個快速傅里葉變換(FFT)來確定光源功率和光空間頻率。為了自動運行這一過程,可以創建一個嵌入式腳本(寫在FRED內置BASIC中)來移動反射鏡和收集探測器的值。
     
    在下面的例子中,平移反射鏡用1024步移動了總距離為0.04mm。由于FFT算法的緣故,步數必須為2的冪次。分辨率越高,產生的頻譜越準確。低分辨率的反射鏡掃描會有干涉圖欠采樣的風險。欠采樣的干涉圖會導致FFT中的低頻混淆。光譜作為“均勻間隔、根據光譜加權”分配給光源,充分的采樣光譜同樣重要。在這個例子中,使用的波長采樣的最大數目為256。欠采樣的光源光譜在重現的光譜中會產生余弦條紋。
     
    例1:單波長光源
     
    給定光源1.5μm的單一波長。該波長對應666.7(1/mm)的空間頻率。單波長的干涉圖是一個簡單的余弦函數。(圖3)
     
    圖3 由FTS獲得的單波長光源光譜。左上:繪制的初始光源光譜vs.波長(µm)。右上:探測器功率vs. OPD的干涉圖。左下:重現光源光譜vs.空間頻率(1/mm)。右下:重現光源光譜vs波長(µm)。
     
    例2:高斯光譜
     
    光源給定為高斯光譜,具有0.555µm的中心波長和0.0589µm的半極大半寬。中心波長對應于1801.8(1/mm)的空間頻率。注意到重現的光譜具有明顯的不對稱性(圖4)。這是因為光譜是波長的高斯函數,空間頻率是波長的倒數。較短的空間頻率間隔對應于較大的波長范圍;因此,重現的頻譜的左半將出現更多的壓縮(圖4)。
     
    圖4 由FTS獲得的高斯光源光譜。左上:初始光源光譜vs.波長(µm)。右上:探測器功率vs OPD的干涉圖。左下:重現光源光譜vs.空間頻率(1/mm)。右下:重現光源光譜vs波長(µm)。
     
    例3:白光LED光譜
     
    給定光源一個白色熒光LED的光譜特性。該光譜在波長= 0.45µm處有一個尖峰,在波長= 0.65µm處有一個寬峰。藍色峰對應于2222.2(1/mm)的空間頻率。紅色峰對應于1538.5(1/mm)的空間頻率。注意重現的光譜形狀被水平翻轉(圖5)。這是因為光譜是波長的函數,空間頻率是波長的倒數。另外,相對于原光譜的紅色峰,重現的光譜顯示出更高的低空間頻率值。這是因為低空間頻率的間隔對應于一個較大的波長范圍,在這些空間頻率處,更多的光功率將被收集。
     
    圖5 由FTS獲得的白色LED光源光譜。左上:初始光源光譜vs.波長(µm)。右上:探測器功率vs. OPD的干涉圖。左下:重現光源光譜vs空間頻率(1/mm)。右下:重現光源光譜vs.波長(µm)。
     
    [1] “Introduction to Fourier Transform Infrared Spectrometry.” Thermo Nicolet Corporation. 2001. Accessed December 8, 2015. http://mmrc.caltech.edu/FTIR/FTIRintro.pdf
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